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?tty1udt L1式中u 为行偏转线圈上的感应电动势Ly 为偏转线圈电感量当电流线性增长时感应电动势不变等于电源电压EIy = 1 / Ly当t = t2 时扫描电流达到正最大值iypiyp = E / Ly t 2 - t 1= E / Ly Ts / 2图1.35 行输出工作原理波形图图1.36 行输出管工作等效电路及电流波形式中Ts 为扫描正程时间根据回路中流过各元件的电流相等的原理, Iy = Ic , Iyp = IcpIcp 为行输出管集电极最大电流如行输出管原理波形图1 2 所示1 t2 t3 电容器CT 充电扫描逆程前半段根据原理波形图1.35 中图1 可知行输出管基极电压为负值行输出管截止等 效电路及电流电压波形图如图1.37 所示图1.37 电容器充电等效电路及电流电压波形当行输出管截止时电感线圈Ly 中的电流不能突然停止还要继续流通即对电容器CT 充电CT 上的电压上正下负, CT 上的电压越来越高线圈中的电流越来越小当t = t3 时电流减小为零, CT 上的电压达到最大值这个电压同时加在行输出管集电极上电感线圈储存的磁能完全转换成电容器上的电能3 t3 t4 电容器CT 放电, 扫描逆程后半段,电容器CT 通过线圈Ly 放电放电电流对线圈Ly 为反向电流随放电的进行CT 上的电压越来越低线圈Ly 上的电流越来越大当t = t 4 时CT 上的电压为零线圈Ly 上的电流达到反向最大值即Iyp = Icp , 这时电容器上的电能完全转换成线圈中的磁能等效电路及电压电流波见图1.38 所示图1.38 电容器放电等效电路及电压电流波形4 t4 t5 电容器反向充电, Ly CT 自由振荡阶段当t = t4 时, 线圈中电流对电容器CT 反向充电由于充电电流很大高达几个安培所以CT 上的电压很快就会超过电源电压Ec, 当t = t5 时CT 上的反向电压与电源电压相等如果电路中不接二极管D Ly CT 则进入自由振荡阶段电感线圈中磁能和电容器上的电能反复转换电流和电压均按正弦规律变化等效电路和电压电流波形如图1.39 所示图1.39 CT 反向充电等效电路及电压电流波形5 t5 t6 二极管导通, 扫描正程前半段当t = t5 时线圈Ly 中的电流对电容器CT 反向充电当电容器CT 上的电压超过电源电压Ec 时二极管处于正偏置开始导通, 这时线圈中的电流通过电源Ec, 二极管D 导通对电源进行充电充电电流线性变小当t = t6 时Ly中的电流为零, 电源的能量得到了恢复这时行输出管基极电压又为正值开始导通进入第二个周期并周而复始地进行下去等效电路和电压电流波形如图1.40 所示
3 行输出工作五个特点
1 行输出有较高的工作效率
显像管电子束在屏幕上扫描一个周期是由扫描正程和扫描逆程完成的即TH = Ts + Tr式中Ts 为扫描正程Tr 为扫描逆程其时间关系可用示意图表示见图1.41 所示图1.41 行扫描时间关系示意图 由图可看出在一个周期内行输出管只在扫描正程的一半时间内工作扫描电流最大值是扫描电流峰值的一半其能量由电源供给在行输出管工作期间线圈Ly 储存了磁能在阻尼管工作期间完了扫描正程的前半段即屏幕左半屏线圈储存的磁能又还给了电源因此说行输出电路的工作效率是比较高的
2 屏幕扫描左半边由阻尼管完成右半边由行输出管完成扫描电流最大值为Iyp = E / Ly * Ts / 2扫描电流峰值为I yp = 2 E / Ly Ts / 2= E Ts / Ly由上式可看出扫描电流峰值与电源电压成正比与扫描正程时间成正比与偏转线圈电感量成反比当扫描频率不变时Ts 和Ly 都是稳定的电源电压是一个关键参数所以行输出电源在显示器电源中都是独立的均采用很好的稳压电路
3 行输出管集电极峰值电压的形成
在行输出管由饱和进入截止瞬间偏转线圈产生很高的感应电压, 在截止期间对逆程谐振电容进行充电在t = t3 时刻达到最大值可用公式进行计算Ucp = E [ / 2 TH / Tr 1 + 1 ]对电视来说TH = 64 s , Tr = 12 sUcp 7.8E当电源电压E = 110V 时Ucp = 858V对于显示器来说集电极上的峰值电压会随显示模式的变化而变化的当扫描频率升高时集电极上的峰值电压亦随着升高通过计算给出CGA VGA 640X480 SVGA峰值电压值见下表显示器类型行输出电源电压峰值电压峰值电压实测值
CGA 48V 839V 813.6V VGA 88V 845V 849.8V SVGA 103V 877V 861.3V不同型号显示器行输出管集电极峰值电压可能不相等但相差不会太大
4 行输出负载
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